试听室的吸声与隔声的基本概念

毅廷喇叭厂试音室首先要明确吸声与隔声是完全不同的两个声学概念。吸声是指声波传播到某一边界面时，一部门声能被边界面反射(或散射)，一部门声能被边界面吸收(这里不考虑在媒质中传播时被媒质的吸收)，这包括声波在边界材料内转化为热能被消耗掉或是转化为振动能沿边界构造传递转移，或是直接透射到边界另一面空间。

对于入射声波来说，除了反射到原来空间的反射(散射)声能外，其余能量都被看作被边界面吸收。

在一定面积上被吸收的声能与入射声能之比称为该边界面的吸声系数。例如室内声波从开着的窗户传到室外，则开窗面积可近似地以为百分之百地“ 吸收” 了室内传来的声波，吸声系数为1。当然，我们所要考虑的吸声材料，主要不是靠启齿面积的吸声，而要靠材料本身的声学特性来吸收声波。

对于两个空间中间的界面隔层来说，当声波从一室入射到界面上时，声波激发隔层的振动，以振动向另一面空间辐射声波，此为透射声波。通过一定面积的透射声波能量与入射声波能量之比称透射系数。

对于开启的窗户，透射系数可近似为1(吸声系数也为1)，其隔声效果为0，即隔声量为0dB。对于又重又厚的砖墙或厚钢板，单位面积质量大，声波入射时只能激发起此隔层的微小振动，使对另一空间辐射的声波能量(透射声能)很小，所以隔声量大，隔声效果好。但对于原来空间而言，绝大部门能量被反射，所以吸声系数很小。

对于单一材料(不是专门设计的复合材料)来说，吸声能力与隔声效果往往是不能兼顾的。如上述砖墙或钢板可以作为好的隔声材料，但吸声效果极差;反过来，假如拿吸声机能好的材料(如玻璃棉)做隔声材料，即使声波透过该材料时声能被吸收99%(这是很难达到的)，只有1%的声能传播到另一空间，则此材料的隔声量也只有20dB，并非好的隔声材料。有人把吸声材料误称为“ 隔音材料” 是分歧错误的。假如有人先容某种单一材料吸声好隔声也好，那他不是不懂就是在骗人了。

吸声材料

毅廷喇叭厂吸声材料是指吸声系数比较大的建筑装修材料。假如材料内部有良多互相连通的细微旷地空闲，由旷地空闲形成的空气通道，可模拟为由固体框架间形成很多细管或毛细管组成的管道构造。

当声波传入时，因细管中靠近管壁与管中间的声波振动速度不同，由媒质间速度差引起的内摩擦，使声波振动能量转化为热能而被吸收。好的吸声材料多为纤维性材料，称多孔性吸声材料，如玻璃棉、岩棉、矿碴棉、棉麻和人造纤维棉、特制的金属纤维棉等等，也包括旷地空闲连通的泡沫塑料之类。

吸声机能与材料的纤维旷地空闲结构有关，如纤维的粗细(微米至几十微米间为好)和材料密度、材料内空气容积与材料体积之比(称旷地空闲率，玻璃棉的旷地空闲率在90%以上)、材料内旷地空闲的外形结构等。从使用的角度，可以无论吸声的机理，只要查阅材料吸声系数的实验结果即可。当然在选用时还要留意材料的防潮、防火以及可装饰性等其他要求。

多孔性吸声材料有一个基本吸声特性，即低频吸声差，高频吸声好。频率高到一定值四周，见图1中f0，吸声系数α 达到最大值，频率继承增大时，吸声系数在高端有些波动。这个f0的位置，大体上是f0对应的波长为材料厚度t的4倍。

当材料厚度增加时，可以改善低频的吸声特性。相同频率时t2的吸声系数大于t1的吸声系数。假如t2=2t1，则相同吸声系数对应的频率大约为f2=f1，即厚度增加一倍，低频吸声系数的频率特性向低频移一个倍频程。但并非可以一直增加厚度来进步低频吸声系数的，由于声波在材料的旷地空闲中传播时有阻尼，使增加厚度来改善低频吸声受到限制。

不同材料有不同的有效厚度。像玻璃棉一类好的吸声材料，一般用125px左右的厚度，很少用到250px以上。而像纤维板一类较微密的材料，其材料纤维间旷地空闲非常小，声波传播的阻尼非常大，不仅吸声系数小，而且有效厚度也非常小。

一般平板状吸声材料的低频吸声机能差是普遍规律。一种改进的方法是将整块的吸声材料切割成尖劈外形，见图2，当声波传播到尖劈状材料时，从尖部到基部，空气与材料的比例逐渐变化，也即声阻抗逐渐变化，声波传播就超出平板状材料有效厚度的限制，达到材料的基部，从而可改善低频吸声机能。

吸声频率特性仍与图1相似，最大吸声系数的频率f0对应的波长大约为尖劈吸声结构长度t的4倍。例如要使100Hz以上频率都有很高的吸声系数，吸声尖劈的长度约为2175px左右。当然这样的吸声结构一般不宜用于室内装修，主要用于声学实验室或特殊的噪声控制工程。

共振吸声结构

毅廷喇叭厂利用不同的共振吸声机理，设计各种类型的共振吸声结构，使吸收峰值选择在所需频率位置，知足不同频率吸声量的要求，特别是解决低频吸声量不足的题目。

主要利用一下几种专业结构衣达到吸声效果：薄层多孔性吸声材料的共振吸声，薄膜共振吸声，薄板共振吸声，穿孔板共振吸声结构。

本文编辑来自东莞毅廷喇叭厂

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